此电流和原计算值一致，故磁势也和原计算值一致，为了适 地增大磁势，将电流适当取大些，令I=25A，则线圈磁势为 IN=25×45791=114475安匝 （二）验算分选空间磁场强度 验算分选空间的磁场强度是根据磁路欧姆定律，确定分选空 的工作磁通δ，然后求出分选空间的磁感应强度和磁场强度。 磁路的欧姆定律为 IN=δ·R·10 -8 （16） 中 IN———磁势，安匝； 0———磁路总磁通，麦； R———磁阻，1/亨。 10 -8 的来源如下： IN=0［麦］R 1 ［亨］ =0［麦］R ［安］ ［韦伯］ =0［麦］R ［安］ 10 8 ［麦］ =0·R·10 -8 安匝 磁阻包括分选空间的磁阻、铁芯的磁阻和漏磁阻，闭合磁系 磁阻较小，考虑一个系数。 58 根据此0值及按BT由图5曲线上查到的H，求RT，再将RT 入19式求总磁通及分选空间磁通和磁场强度。 83 验算线圈温升 线圈的温升按（25）式计算 SC———线圈散热面积，cm 2 ，SC=SW +ηSN SW———线圈外表面面积，cm 2 ； SN———线圈内表面面积，cm 2 ； η———系数，线圈直接套在铁芯上时，散热较快，取17。 线圈电压在工作中会发生波动，其范围为额定电压的085耀 1倍。验算温升时，取大值。线圈内外表面积，只计柱面面积 计两端面积。 σ之所以难确定，归根到底是由于在给定磁势的条件下，难 计算铠装鞍形线圈的气隙场强，本文作者在场论研究的基础 ，率先采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场 ，并获得了满意的结果。 在满足工程设计精度要求的条件下，从分选空间中部取一横 面进行研究，并且忽略边缘效应的影响，把所研究的场域简化 二维平面场，又由于场强分布的对称性，可以只取中部横截面 一半进行研究。 图2表示所论平面闭合场域，ABCD为场域边界，AFED内为 磁线圈，BC为中部横截面的中心线，AB、CD及 DA为气隙和 磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知，场域内各点均应满 泊松方程。