圆柱形螺线管磁系磁场特性的研究 肖金华 孙仲元 刘树贻 摘要 本文首先指出螺线管磁系的特点；其次，简述了未铠装螺线管 中心轴线上的磁场强度计算式并提出了螺线管内腔磁利用系数公式；第二， 揭示了铠装螺线管磁系的磁场特性，指出铠装螺线管与无限长螺线管一样， 为一均匀磁场，在铁铠未饱和前其磁场强度为H=04πIn。螺线管内腔插 入铁芯后，其磁场强度的变化规律可用指数方程式表示。 由式（3）看出，当j，λ，a1为定值时，螺线管轴线中点的磁场 度主要与F（α，β）有关，即与螺线管的几何尺寸有关。 作者曾对自己设计的，由16盘小线圈组成的螺线管在不同 度时轴线中点的磁场强度H0进行了测定，结果如图2所示。 螺线管的参数为：a1=43cm，α =3，j=828A/cm 2 ，λ = 576，每盘小线圈的厚度为21cm。 73 由图2看出，螺线管轴线中点的磁场强度H0随其长度（β）增 加而增加。在螺线管较短时（β <2），H0增加较快；螺线管较长 时（β>2），H0增加很慢，最后趋于饱和，其值接近04πIn（In是 螺线管单位长度安匝数）。这说明螺线管较短时漏磁较多，随着 螺线管的增长，漏磁逐步减少，最终趋于零。 根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和 德华相互作用势能VA： VT=VR+VA （9 对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展 立了磁絮凝理论模型，其总势能为 VT=VR+VA+Vm （10 中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。 基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到 宜分选的分散状态。 强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的 散作用机理可以归纳为以下几点：