由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和 绘场图的方便，可设 ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应 足拉普拉斯方程，即  2 A=0 （5） 用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界 CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm）， 点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程 差分表达式为 ［5］ A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6） 依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的 量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为 11 （1）用有限差分法并借助电子计算机可以较准确地求解出单 及多丝矩形钢毛周围各点的磁场强度Bx、By和 B值，从而揭 其磁场分布特性。 （2）当钢毛未达磁饱和时，对矩形钢毛其磁场特性只取决于 横切面的几何尺寸；切面的 L/W越大及 W越小，则钢毛磁化 表面的磁场磁力越大。 （3）当钢毛的横切面积一定时，L/W>3的矩形钢毛的磁场磁 比圆形切面钢毛大，因而，当钢毛工作于未饱和磁化状态时， 采用矩形钢毛会更有效。 圆柱形螺线管磁系磁场特性的研究 肖金华 孙仲元 刘树贻 摘要 本文首先指出螺线管磁系的特点；其次，简述了未铠装螺线管 中心轴线上的磁场强度计算式并提出了螺线管内腔磁利用系数公式；第二， 揭示了铠装螺线管磁系的磁场特性，指出铠装螺线管与无限长螺线管一样， 为一均匀磁场，在铁铠未饱和前其磁场强度为H=04πIn。螺线管内腔插 入铁芯后，其磁场强度的变化规律可用指数方程式表示。