在多丝情况下，由于钢毛间的相互影响，钢毛周围的磁场特 将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在 方向相距l（μm）时，其间 By dBy dy 的变化。由图中曲线看出的 互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高，而中间区域较小；当 l =200μm时，其效应与单丝介质基本相同，钢毛间的相互影响已 可忽略。 上面讨论了单丝介质的几何尺寸效应和形状效应。由求解过 可知，上述结论只适用于钢毛未达磁饱和时的情况。由于钢毛 和磁化后，其磁场梯度不再随 B0的升高而增大，因而钢毛在 场中的效应将与未饱和时有所不同。 在多丝情况下，由于钢毛间的相互影响，钢毛周围的磁场特 将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在 方向相距l（μm）时，其间 By dBy dy 的变化。由图中曲线看出的 互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高，而中间区域较小；当 l （1）铠装螺线管的磁势包括气隙磁势及铁铠内的磁势。确定 铠内的磁势时，必须知道导体所占空间的磁通。此磁通的大小 决于环状空间的场强分布规律。根据测定数据和理论分析，已 明场强按直线规律变化。 （2）铠装螺线管的功率为 W=H ，GC 因子与法布里因 不同，它没有极大值。增大 α 或减小 β 总是有利于提高 GC 因 ，从而有利于提高磁场强度。 由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和 绘场图的方便，可设 ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应 足拉普拉斯方程，即  2 A=0 （5） 用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界 CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm）， 点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程 差分表达式为 ［5］ A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6） 依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的 量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为 11